今天跟大家讨论一下热阻。

一维导热公式为   

其中k代表导热系数；L代表导热路径长度；F代表导热路径的横截面积。k为物性参数，虽然它随温度变化，但在电子散热的常用温度区间内，变化幅度较小，一般为了简化问题，可以认为k是固定值。

k视为常数，在尺寸固定的条件下，Q和ΔT成线性关系。我们把ΔT和Q的比值称为导热热阻，一维导热热阻表示为

忽略k的变化时，它是常数。

但是有个特例需要注意，就是当导热的路径中有热管时，当量导热系数不一定是常数。热管的传热极限影响，导致热流量过大，或者超出一定温度区间时，热管性能急剧下降。对应的导热系数也会大幅度降低。所以，此时的导热热阻不能当作常数，因此Q和ΔT不再成线性关系。

再讲对流，对流换热公式可以表示为

其中h为对流换热系数，F为对流换热面积

对于强迫对流换热，

其中 L代表特征尺寸；k代表导热系数；ν代表运动粘度；Pr代表普朗特数；u代表流速；C1、m、n代表常数。忽略物性参数的变化，同时速度和尺寸一定的条件下，h也可以视为常数，即Q和ΔT成线性关系，我们把ΔT和Q的比值称为对流热阻，则

可以展开为

针对对流热阻的特例为自然对流，将h与Ra的关系展开，并带入上述的对流换热公式，

其中L代表特征尺寸；F代表对流换热面积；C、m、n代表常数，层流时m=1.25,紊流时m=1.333，因此Q和ΔT的比值不再是孤立的，如果我们还把ΔT和Q的比值称为对流热阻，那么它会和ΔT（或者Q）有关，因此Q和ΔT不再成线性关系。 

除导热和对流以外，还有辐射换热，可以表示为

式中 ε代表物体表面黑度；σ则为Stefan-Boltzmann常数；f1, 2表示角系数；F表示辐射换热面积；T1、T2分别代表两物体表面的开尔文温度。

我们依然将ΔT（即T1-T2）和Q的比值称作辐射热阻，则：

可见，这个辐射热阻是跟两个表面的温度有关的值，即辐射换热情况，Q和ΔT的比值不是定值。

总起来说，不是所有的散热条件下，Q都与ΔT成正比的，需要朋友们结合具体情况加以甄别。